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如何改善半導(dǎo)體激光器輸出功率？

2021-09-01來源：未知瀏覽：次

1 前言半導(dǎo)體激光器具有體積小、質(zhì)量輕、可靠性高、效率高、壽命長等優(yōu)點。近年來，隨著輸出功率的不斷提高，半導(dǎo)體激光器在越來越多的應(yīng)用領(lǐng)域逐漸取代了傳統(tǒng)固體激光器和氣體激光器的主導(dǎo)地位。大功率半導(dǎo)體激光器是大多數(shù)高性能激光系統(tǒng)的泵浦源，其光電轉(zhuǎn)換效率較高、易于制造。以大功率半導(dǎo)體激光器為基礎(chǔ)的工業(yè)和軍事應(yīng)用在全球范圍內(nèi)迅猛發(fā)展，涵蓋了工業(yè)生產(chǎn)、激光通信、激光醫(yī)療、激光顯示、自動化控制及軍事國防裝備等方面［1］。
近年來，通過不斷提高光電轉(zhuǎn)換效率，半導(dǎo)體激光器的輸出功率越來越高。然而，仍存在許多潛在的物理機(jī)制限制了半導(dǎo)體激光器的最大輸出功率。例如，由于災(zāi)難性的光學(xué)反射鏡損壞，設(shè)備可能會在材料缺陷處［2］或前腔面處［3］發(fā)生故障; 例如，在高注入電流下，許多學(xué)者都觀察到功率飽和、熱翻轉(zhuǎn)現(xiàn)象［4－9］。早期文獻(xiàn)中提到限制半導(dǎo)體激光器輸出功率的因素包括: ① 在高注入電流下，空穴遷移率較低導(dǎo)致的有源區(qū)下方電子的泄漏［6］; ② P 型波導(dǎo)層中載流子的積累與重新復(fù)合［7］; ③ 量子阱內(nèi)載流子捕獲速率與受激復(fù)合速率不平衡導(dǎo)致的增益壓縮效應(yīng)［8］; ④ 縱向燒孔效應(yīng)［9］; ⑤ 雙光子吸收效應(yīng); ⑥ 側(cè)向反波導(dǎo)效應(yīng)［10］?；诖?，本文總結(jié)了影響大功率半導(dǎo)體激光器輸出功率的主要因素及其研究進(jìn)展，以期為優(yōu)化激光器外延生長技術(shù)和芯片結(jié)構(gòu)、改進(jìn)材料生長質(zhì)量以及提高激光器輸出功率提供參考。

2 限制輸出功率的因素2. 1 腔面災(zāi)變效應(yīng)腔面災(zāi)變( catastrophic optical damage，COD) 效應(yīng)是限制半導(dǎo)體激光器輸出功率的最重要問題，它會導(dǎo)致激光器輸出功率大幅或全部損失。早在 1973 年，Eliseev 就將COD 效應(yīng)描述為微爆炸［11］; 1979 年，Henry 等［12］發(fā)表了一篇關(guān)于造成 COD 根本原因的文章; Waters［13］詳細(xì)闡述了 COD 效應(yīng)導(dǎo)致半導(dǎo)體激光器失效的過程，這些早期研究中提出的大多數(shù)觀點現(xiàn)在仍然被很多學(xué)者引用。
COD 效應(yīng)最初是由于是環(huán)境氣氛對半導(dǎo)體激光器芯片腔面的影響，產(chǎn)生了表面界面態(tài)，形成深能級復(fù)合中心，從而造成了半導(dǎo)體材料的氧化。激光器受激輻射產(chǎn)生電子空穴對后，這些電子空穴對在前腔面深能級復(fù)合中心以非輻射方式重新復(fù)合，使前腔面產(chǎn)生熱量，從而減小了出光面帶隙。出光面帶隙的減小引起腔面更強(qiáng)的光吸收，這就形成了一個正反饋回路。半導(dǎo)體激光器大功率輸出時，上述正反饋效應(yīng)使得腔面升溫加快，導(dǎo)致腔面有源區(qū)材料熔融并產(chǎn)生 COD 效應(yīng)，最終造成器件失效。COD 效應(yīng)的產(chǎn)生嚴(yán)重制約了半導(dǎo)體激光器的大功率工作。為了得到輸出特性更好、穩(wěn)定性更高的半導(dǎo)體激光器，COD 問題成為科研人員研究的熱門課題。
2013 年，北京工業(yè)大學(xué) Qiao 等［14］對大功率 AlGaAs/ GaAs 激光器的 COD 瞬態(tài)熱特性進(jìn)行了研究。研究發(fā)現(xiàn)， COD 發(fā)生后在前腔面上觀察到兩個熔點( 圖 1) ，其位置與熱成像的熱閃位置完全匹配，此時前腔面溫度也升高了 305 ℃，這是由于電子空穴對的非輻射復(fù)合增強(qiáng)，更多的電能轉(zhuǎn)化為熱能。因此，瞬態(tài)熱特性對 COD 的發(fā)生有重要影響，抑制芯片過高的瞬態(tài)溫度是防止 COD 發(fā)生的重要途徑。

2015 年，Leonhauser 等［15］發(fā)現(xiàn)增加前腔面反射率會削弱光反饋對光的近場模式和發(fā)射光譜的影響，從而降低半導(dǎo)體激光器發(fā)生 COD 的風(fēng)險。研究表明，前腔面反射率的增加使得近場光場分布更加均勻，且外部光反饋對近場模式的影響會顯著減小。這也意味著增加前腔面反射率有助于避免 COD 的發(fā)生。

2016 年，美國通快公司提出用聲子彈跳模型來分析COD 效應(yīng)的傳播動力學(xué)過程［16］。研究發(fā)現(xiàn)，聲子彈跳模型的預(yù)測結(jié)果與所觀察到的衍射模式一致: COD 發(fā)生后，熔融的半導(dǎo)體材料從邊緣冷卻到中心并在中間留下一個狹窄的通道，這樣透射聲子就會在其中衍射。此外，通快公司還用該模型對 COD 的起源和傳播速度、功率密度下降時 COD 連續(xù)相的演化、低階橫向激光模式的形成、界面橫向模式的重新分布以及表征微觀結(jié)構(gòu)的衍射圖進(jìn)行了綜合解釋，這為研發(fā)大功率半導(dǎo)體光電器件開辟了新途徑。

2018 年，Ｒauch 等［17］研究了 950 nm 寬波導(dǎo)激光器中由光學(xué)反饋和電注入失調(diào)造成的光學(xué)災(zāi)變。通過對反饋點的定位( 圖 2) ，使反饋點覆蓋 P 側(cè)高摻雜層，從而最大限度地降低了發(fā)生 COD 的閾值。結(jié)果表明，由于光反饋在激光器前腔面附近的吸收具有很強(qiáng)的局域性，所以產(chǎn)生了低的損傷閾值。

COD 效應(yīng)是限制激光器輸出功率的最重要機(jī)制。近幾年的研究表明，COD 是一個快速( 在 1 ns 內(nèi)可產(chǎn)生宏觀缺陷) 、不可逆的缺陷生成過程，且激光又為 COD 缺陷的生長提供了能量。因此，這種缺陷產(chǎn)生機(jī)制對于大功率半導(dǎo)體器件來說尤為突出。弄清 COD 產(chǎn)生的過程及物理機(jī)理的同時，防止或抑制 COD 的發(fā)生，從而進(jìn)一步提高半導(dǎo)體激光器的輸出功率。

2. 2 功率飽和機(jī)制大功率半導(dǎo)體激光器的結(jié)構(gòu)往往采用寬波導(dǎo)結(jié)構(gòu)，波導(dǎo)層厚度為微米級。由于波導(dǎo)模式與高摻雜 P 型波導(dǎo)層重疊減少，從而減小了激光器內(nèi)部光學(xué)損耗。然而，在非常高的電流密度下，激光器卻出現(xiàn)了功率飽和及熱翻轉(zhuǎn)現(xiàn)象。這是由于與薄的有源層相比，波導(dǎo)層占比很大，使得光限制因子減小，造成功率飽和，從而限制了這類激光器的輸出功率。研究發(fā)現(xiàn)，造成激光器輸出功率飽和的物理機(jī)制主要有兩種，一是有源區(qū)載流子泄漏至波導(dǎo) 層造成載流子的積累［8，18］; 二是雙光子吸收效應(yīng)［19－22］。

2. 2. 1 載流子的泄漏在高注入電流下，半導(dǎo)體激光器有源區(qū)中的載流子泄漏至波導(dǎo)層，導(dǎo)致波導(dǎo)層中載流子的積累。這是因為當(dāng)注入電流很高時，激光器內(nèi)部有源區(qū)溫度升高，熱電子發(fā)射增強(qiáng)，造成了載流子逃逸。波導(dǎo)層中載流子重新復(fù)合以及自由載流子的吸收與散射都造成了半導(dǎo)體激光器損耗的增加和輸出功率的降低。

2008 年，德國 Ferdinand-Braun 研究所 Pietrzak 等［23］研究發(fā)現(xiàn)，隨著電流的增加，半導(dǎo)體激光器的輸出功率逐漸減小。該團(tuán)隊認(rèn)為這不是一種熱效應(yīng)，因為激光器的發(fā)射波長并沒有增加。在高注入電流下，量子阱的勢壘相對較小，載流子從量子阱中逃逸并在波導(dǎo)層中積累，這些逃逸的載流子在波導(dǎo)層處重新復(fù)合，導(dǎo)致半導(dǎo)體激光器的輸出功率降低。

2012 年，Avrutin 等［24］研究了由于波導(dǎo)層中載流子積累引起的半導(dǎo)體激光器輸出功率下降的問題。研究發(fā)現(xiàn)，窄的非對稱波導(dǎo)結(jié)構(gòu)既可以使激光器實現(xiàn)低內(nèi)損耗和基模工作，又不會引起其輸出功率的下降。這是因為在窄的非對稱波導(dǎo)結(jié)構(gòu)中，波導(dǎo)層較薄，光限制因子高。故在高注入電流下，相對于寬波導(dǎo)激光器，窄波導(dǎo)激光器的光電轉(zhuǎn)換效率優(yōu)勢更為突出，甚至其輸出功率可能得到提高。

2017 年，德國 Ferdinand-Braun 研究所 Klehr 等［25］研究了脈沖電流下 808 nm 脊波導(dǎo)激光器的光電特性。注入脈沖電流時，激光器中部分載流子沒有在有源區(qū)重新復(fù)合，而是在脊波導(dǎo)層中積累; 在脈沖電流結(jié)束時，電子回流并產(chǎn)生反向電流。研究發(fā)現(xiàn)，低量子效率是由垂直和橫向載流子泄漏引起的，如圖 3 所示。也就是說，波導(dǎo)層中電子的積累以及反向電流的產(chǎn)生造成了載流子的泄漏，降低了量子效率。

波導(dǎo)層中載流子的積累造成了載流子在波導(dǎo)層中重新復(fù)合和自由載流子的吸收與散射，增加了激光器的內(nèi)損耗，導(dǎo)致其輸出功率飽和。另外，在高注入電流下，電流也會提供載流子，這也可能是造成激光器在高電流下輸出功率下降的原因。關(guān)于波導(dǎo)層中載流子的積累，有研究表明［7，24］，使用窄的非對稱波導(dǎo)結(jié)構(gòu)可以避免這種情況的產(chǎn)生。但是，寬波導(dǎo)結(jié)構(gòu)可以提高 COD 損傷閾值，故針對具體的激光器結(jié)構(gòu)設(shè)計需要權(quán)衡考慮各個要素，使激光器各方面性能盡可能達(dá)到最優(yōu)。

2. 2. 2 雙光子吸收效應(yīng)雙光子吸收效應(yīng)是由自由載流子在波導(dǎo)層的吸收引起的，其中最主要的是由雙光子吸收生成的空穴所引起的價帶吸收。與其它機(jī)制不同，雙光子吸收是半導(dǎo)體材料中的一個基本過程，是不可避免的，只能通過降低半導(dǎo)體材料中的光通量改善。

2014 年，Dogan 等［26］研究了半導(dǎo)體激光器的雙光子吸收效應(yīng)。研究發(fā)現(xiàn)，雙光子吸收是一個非線性過程，它限制了半導(dǎo)體激光器中光子的有效提取，而光子的有效提取隨光通量的增加呈非線性增長。因此，設(shè)計大功率半導(dǎo)體激光器的結(jié)構(gòu)要求增加光模式大小來減少光通量，且不影響其他關(guān)鍵參數(shù)。結(jié)果表明，耦合光波導(dǎo)激光器光束的發(fā)散度較小，輸出光斑為近圓形，光斑直徑約為 4 μm 且快軸方向模式尺寸大，減小了輸出端面的光功率密度，也降低了 COD 的發(fā)生概率。

2016 年，Avrutin 等［27］從理論上分析了半導(dǎo)體激光器橫向結(jié)構(gòu)對雙光子吸收的影響。研究表明，雙光子吸收會產(chǎn)生兩種顯著的作用: 直接效應(yīng)和間接效應(yīng)。在對稱波導(dǎo)激光器中，雙光子吸收的影響主要表現(xiàn)在雙光子吸收產(chǎn)生的載流子擴(kuò)散以及其被有源區(qū)捕獲。這種雙光子吸收的直接效應(yīng)會導(dǎo)致載流子被耗盡，此時，直接效應(yīng)成為限制激光器功率輸出的主要因素。但是，對于有源層位置向 P 型波導(dǎo)層嚴(yán)重偏移的情況，即非對稱寬波導(dǎo)結(jié)構(gòu)，雙光子吸收產(chǎn)生的載流子引起了自由載流子的吸收，此時，間接效應(yīng)成為限制激光器功率輸出的主要機(jī)制。因此，在優(yōu)化半導(dǎo)體激光器設(shè)計時，既要考慮雙光子的影響，又要考慮擴(kuò)散電流引起波導(dǎo)層中載流子不均勻積累的影響。

2017～2018 年，Ｒyvkin 等［28－29］發(fā)現(xiàn)，在重?fù)诫s N 型波導(dǎo)層結(jié)構(gòu)中，可以通過減小空穴的價帶吸收減小波導(dǎo)層中的熱積累，抑制半導(dǎo)體激光器在高溫下的光損耗，從而提高激光器的輸出功率。該模型包括電流注入和雙光子吸收效應(yīng)產(chǎn)生的空穴所引起的價帶吸收效應(yīng)，以及雙光子吸收的直接效應(yīng)。結(jié)果表明，與相同結(jié)構(gòu)下弱摻雜 N 型波導(dǎo)層相比，重?fù)诫s N 型波導(dǎo)層產(chǎn)生的損耗要小得多。因此，重?fù)诫s波導(dǎo)激光器具有較高的輸出功率和光電轉(zhuǎn)換效率。

雙光子吸收和載流子泄漏共同造成了半導(dǎo)體激光器的功率飽和，但可以通過重?fù)诫s N 型波導(dǎo)層來減弱這種效應(yīng)，提高激光器的輸出功率，如圖 4 所示［28］。

2. 3 縱向空間燒孔效應(yīng)半導(dǎo)體激光器的前后端面通常要鍍一個高反射膜和一個低反射膜，以最大限度地實現(xiàn)激光器的大功率輸出。因此，激光內(nèi)部光強(qiáng)的縱剖面是高度不對稱的，從而導(dǎo)致脊波導(dǎo)方向載流子密度的不均勻分布。這些空間不均勻性形成了載流子的縱向空間燒孔效應(yīng)，且其與腔長有關(guān)，腔長越長，縱向空間燒孔效應(yīng)越明顯。這不僅降低了高電流注入下激光器的光學(xué)增益和輸出功率，也影響了激光器的非線性和穩(wěn)定性。研究人員對邊發(fā)射半導(dǎo)體激光器縱向空間燒孔效應(yīng)已經(jīng)進(jìn)行了深入研究［30－36］，通過了解載流子空間分布機(jī)理，優(yōu)化激光器結(jié)構(gòu)，使激光器非線性效應(yīng)最小化，從而提高激光器性能［33］。

2011 年，英國約克大學(xué) Ｒyvkin 和 Avrutin［31］針對邊發(fā)射半導(dǎo)體激光器提出了一種光子和載流子密度縱向分布的物理模型，分析了載流子對激光器輸出功率的影響。只有當(dāng)前腔面反射率極小時，縱向空間燒孔效應(yīng)才會對激光器的輸出功率產(chǎn)生直接影響，這是由于空間載流子的不均勻分布導(dǎo)致有源區(qū)載流子泄漏，從而使激光器輸出功率降低。

2014 年，美國羅斯-霍曼理工學(xué)院 Hao 等［37］建立了一個自洽模型來計算半導(dǎo)體激光器的縱向光子密度分布、載流子密度分布和增益分布情況。分析了不同參數(shù)對縱向空間燒孔效應(yīng)的影響。結(jié)果表明，較大的注入電流、較長的腔長和較短的發(fā)光波長會加劇縱向空間燒孔效應(yīng)。該研究還證明，腔長超過 2 毫米時縱向空間燒孔效應(yīng)會影響激光器的最大輸出功率。該研究對優(yōu)化半導(dǎo)體激光器的結(jié)構(gòu)設(shè)計具有一定的參考價值。

2017 年，Ｒauch 等［38］從理論上論證了熱誘導(dǎo)的折射率在橫向和縱向上的變化，不僅會導(dǎo)致前腔面近場光斑的收縮，還會導(dǎo)致后腔面近場光斑的擴(kuò)大。然而，單一的橫向自熱引起的折射率變化( 通常稱為熱透鏡效應(yīng)) 不會導(dǎo)致近場光斑的收縮。因此，為防止前腔面近場光斑的收縮，在縱向保證器件溫度的均勻性是有必要的。

2019 年，Avrutin 和Ｒyvkin［39］研究了縱向空間燒孔效應(yīng)對前后腔面反射率高度不對稱的諧振腔半導(dǎo)體激光器性能的影響，并分析了其對載流子非輻射復(fù)合的影響。結(jié)果表明，在低注入電流下，縱向空間燒孔效應(yīng)增加了非輻射復(fù)合電流，對輸出功率影響不大; 但在高注入電流下，縱向空間燒孔效應(yīng)顯著影響激光器的輸出功率。該研究利用縱向空間燒孔影響因子修正了輸出功率函數(shù)表達(dá)式，發(fā)現(xiàn)縱向空間燒孔效應(yīng)可以用輸出損耗與總損耗之比來估計。在內(nèi)部損耗遠(yuǎn)小于耦合損耗的前提下，得到了高度不對稱諧振腔中出光面反射率和縱向空間燒孔影響因子的函數(shù)表達(dá)式，分析估算結(jié)果與數(shù)值模擬結(jié)果一致，如圖 5 所示。

由于縱向空間燒孔效應(yīng)限制了前腔面反射率的大小和腔長，通過實驗或理論計算研究縱向空間燒孔效應(yīng)對激光器輸出功率和光電轉(zhuǎn)換效率的影響，這為大功率半導(dǎo)體激光器的設(shè)計提供新的思路。

3 提高輸出功率的方法半導(dǎo)體激光器的最大輸出功率受 COD 的限制，因此對腔面處理技術(shù)的研究意義重大。2013 年，劍橋大學(xué)Guo 等利用密度泛函理論對氮鈍化 GaAs/Al2O3界面進(jìn)行模擬［40］，發(fā)現(xiàn)氮有很好的 GaAs 表面鈍化潛力。2015 年， Arab 等［41］使用金屬有機(jī)化學(xué)氣相沉積( MOCVD) 設(shè)備選擇性生長了 GaAs 納米結(jié)構(gòu)，隨后采用異質(zhì)外延生長了AlGaAs 層進(jìn)行表面保護(hù)。2017 年，長春理工大學(xué)許留洋等［42］利用射頻等離子法對 GaAs 半導(dǎo)體表面進(jìn)行了 S-N混合等離子體鈍化實驗。光致發(fā)光( PL) 測試結(jié)果表明，經(jīng)過 S-N 混合等離子體鈍化的 GaAs 樣品的 PL 強(qiáng)度提高了 135%。2019 年，中國科學(xué)院半導(dǎo)體研究所王鑫等［43］開發(fā)了一種單管芯半導(dǎo)體激光器腔面真空解理鈍化工藝，這是一種在真空中解理并直接對半導(dǎo)體激光器腔面蒸鍍鈍化膜的方法。該研究采用 ZnSe 材料作為鈍化膜材料，使制備的器件的輸出功率提高了 23%。

載流子在波導(dǎo)層中的積累及雙光子吸收均造成了半導(dǎo)體激光器輸出功率的飽和，嚴(yán)重影響了激光器的性能。2014 年，德國 Ferdinand-Braun 研究所 Hasler 等［44］研究了一種極端雙不對稱結(jié)構(gòu)( EDAS) 激光器，該結(jié)構(gòu)減輕了 P型波導(dǎo)層中載流子積累的影響，輸出功率較傳統(tǒng)結(jié)構(gòu)的激光器得到了提高。2015 年，Yamagata 等［45］研究發(fā)現(xiàn)半導(dǎo)體激光器的功率飽和與有源區(qū)溫度、熱透鏡均有關(guān)系，通過減小激光器電壓、增大脊條寬度可實現(xiàn)激光器的大功率、高效率輸出。2018 年，俄羅斯圣彼得堡學(xué)術(shù)大學(xué)Zhukov 等［46］研發(fā)了一種耦合大光腔結(jié)構(gòu)的邊發(fā)射量子阱激光器。這種結(jié)構(gòu)的激光器可以抑制橫向模式的產(chǎn)生且具有較低的內(nèi)部損耗，與傳統(tǒng)結(jié)構(gòu)相比，其內(nèi)部損耗低至 0. 4 cm－1，達(dá)到了最優(yōu)結(jié)果。2018 年，Wilkens 等［47］研究了 EDAS 激光器，發(fā)現(xiàn)該類型激光器具有較好的光束質(zhì)量，且內(nèi)損耗低、單模特性好，在波分復(fù)用系統(tǒng)中具有很好的應(yīng)用。

縱向空間燒孔效應(yīng)和腔長有關(guān)，腔長越長，縱向空間燒孔效應(yīng)越明顯。2012 年，Chen 等［48］設(shè)計了一種縱向圖案化的電接觸結(jié)構(gòu)，有效緩解了激光器的縱向空間燒孔效應(yīng)。2015 年，Yamagata 等［45］研究了 915 nm 的大功率非對稱非耦合限制異質(zhì)結(jié)構(gòu)( ADCH) 激光器。通過優(yōu)化有源區(qū)的限制因子以及 N 型波導(dǎo)層和 P 型波導(dǎo)層的比例，減小了4和 6 mm 長腔結(jié)構(gòu)的內(nèi)部損耗，提高了激光器的輸出功率和光電轉(zhuǎn)換效率。2015 年，Demir 等［49］在長腔器件中，采用開腔結(jié)構(gòu)來提高載流子密度和光子密度的均勻性，緩解了縱向空間燒孔效應(yīng)，獲得了更高輸出功率和光電轉(zhuǎn)換效率的激光器。該研究還對比了標(biāo)準(zhǔn)腔結(jié)構(gòu)和開腔結(jié)構(gòu)的半導(dǎo)體激光器［50］，與標(biāo)準(zhǔn)腔結(jié)構(gòu)相比，開腔結(jié)構(gòu)激光器具有更均勻的縱向增益和腔內(nèi)光強(qiáng)。因此，開腔結(jié)構(gòu)激光器具有較低的由線性和非線性效應(yīng)引起的功率損失。

4 結(jié) 語大功率半導(dǎo)體激光器的發(fā)展程度代表著光電子產(chǎn)業(yè)的最高水平，其應(yīng)用范圍逐漸擴(kuò)展到日常生活的方方面面，受到世界各國的高度重視。因此，關(guān)于大功率半導(dǎo)體激光器輸出功率的研究也越來越多，本文總結(jié)了限制輸出功率的幾個主要因素，主要包括: COD 效應(yīng)、載流子泄漏效應(yīng)、雙光子吸收效應(yīng)以及縱向空間燒孔效應(yīng)，研究和理解這幾種物理機(jī)制對提高大功率半導(dǎo)體激光器輸出功率具有重要的指導(dǎo)意義。

通過分析上述 4 種限制輸出功率的因素，未來可以從以下幾個方面來減弱甚至消除它們對激光器輸出功率的影響: ① 改進(jìn)半導(dǎo)體激光器的芯片外延技術(shù)，改善材料的生長質(zhì)量，減少材料內(nèi)部缺陷及損耗; ② 優(yōu)化半導(dǎo)體激光器的結(jié)構(gòu)設(shè)計，緩解載流子泄漏、縱向空間燒孔效應(yīng)等問題; ③ 優(yōu) 化器件工藝。采用腔面處理技術(shù)［51－52］、腔面鈍化工藝等方法提高 COD 損傷閾值。此外，通過大通道熱沉、微通道熱沉等工藝增加激光器芯片的散熱，解決由激光器有源區(qū)熱積累引起的器件結(jié)溫升高［53－54］而導(dǎo)致性能和可靠性下降的問題，進(jìn)一步提高大功率半導(dǎo)體激光器的輸出功率。

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